隨著核物理和高能物理的發(fā)展，出現(xiàn)了一個必須解決的問題，那就是粒子質(zhì)量的起源。為了理解這個問題，世界上正在建造能量不斷增加的大型對撞機(jī)和加速器。這些裝置上用來測量各種質(zhì)子、電子、Uons、介子等粒子能量的探針稱為電磁量熱儀，閃爍晶體是構(gòu)建電磁量熱儀的中心材料。例如，美國斯坦福線性加速中心(SLAC)、日本高能研究所(KEK)使用CsI(Tl)晶體進(jìn)行Babar和BELLE實驗、歐洲核中心(CERN)使用PbWO4晶體進(jìn)行CMS實驗等。表1-3列出了近年來世界上重要高能物理實驗中使用的無機(jī)閃爍晶體[27][28]。表1-3近年來設(shè)計的晶體量熱儀中使用的無機(jī)閃爍晶體。無機(jī)閃爍晶體研究的真正前奏始于半個世紀(jì)前羅伯特霍夫斯塔德發(fā)現(xiàn)NaI(Tl)單晶的優(yōu)異閃爍性能。黑龍江CeYAG晶體銷售商
物質(zhì)的有效原子序數(shù)可由公式計算：式中，Wi為構(gòu)成晶體的原子I的重量百分比，Zi為構(gòu)成晶體的原子I的有效原子數(shù)。從公式中可以看出，大的有效原子序數(shù)往往與重密度不一致。此外，在許多場合下，經(jīng)常使用吸收系數(shù)()、輻射長度(X0)和摩爾半徑(RM)來代替晶體的有效原子序數(shù)或密度來表征無機(jī)閃爍晶體的性能。這些性能參數(shù)與晶體的密度()和有效原子序數(shù)(z)之間的關(guān)系如下[14][24]。，RMX0 (Z 1.2)/37.74(1.12)(ne是晶體中的電子密度和吸收截面，a是原子量)當(dāng)I (t)=i0/e時，t=就是所謂的光衰減常數(shù)。廣東雙摻CeYAG晶體作用以CeYAG單晶取代傳統(tǒng)CeYAG熒光粉用于制備白光發(fā)光二極管。
CeYAG單晶是一種綜合性能優(yōu)良的快衰變閃爍材料，具有高的光輸出（20000光子MeV），快的發(fā)光衰減（~70ns），優(yōu)異的熱機(jī)械性能，發(fā)光峰值波長（540nm）與普通光電倍增管（PMT）的接收靈敏波長很好地匹配和硅光電二極管（PD），良好的光脈沖區(qū)分了γ射線和α粒子，CeYAG適合于探測α粒子、電子和β射線等帶電粒子，特別是CeYAG單晶良好的力學(xué)性能，使制備厚度小于30um的薄膜成為可能。CeYAG閃爍探測器應(yīng)用于電子顯微鏡、β和X射線計數(shù)、電子和X射線成像屏等領(lǐng)域。
CeYAG晶體色心和缺陷的伽馬射線輻照研究，利用伽瑪射線研究了Ce3+:Y3AlO12晶體的輻照色心缺陷，比較了采用提拉法和溫梯法生長的Ce3+Y0Al5O12晶體中產(chǎn)生的不同色心缺陷，并利用吸收光譜，激發(fā)發(fā)射光譜和退火等方法分析了晶體中235nm和370nm色心吸收帶的形成原因，指出晶體中的235nm吸收帶由F+色心引起.進(jìn)一步分析了YAG晶體的輻照，證實了370nm色心的來源，表明370nm吸收帶與F-類色心相關(guān)。一直到1992年，Ce:YAG晶體才被提出用作閃爍材料而引起人們的興趣。接著，Moszynski和Ludziejewski等人分別于1994年和1997年對Ce:YAG晶體的閃爍性能進(jìn)行了較為系統(tǒng)的研究，并指出Ce:YAG晶體具有優(yōu)良的閃爍性能。 在Ce:YAG閃爍晶體中，其吸收熒光光譜也屬于F-D躍遷，具有寬帶、衰減快的特點。
白光LED用新型YAG單晶熒光材料的制備和光譜性能研究，采用提拉法生長Eu，CeYAG晶體及Gd，CeYAG晶體，并通過吸收光譜，激發(fā)，發(fā)射光譜及電光性能等對晶體材料的光譜特性進(jìn)行表征.結(jié)果表明，Eu或Gd共摻雜的CeYAG單晶熒光材料均可以被波長460nm左右的藍(lán)光芯片有效激發(fā)，產(chǎn)生一個范圍為480~650 nm的寬峰發(fā)射。Eu3或Gd3共摻雜會對Ce3離子的發(fā)光產(chǎn)生影響Eu3離子的摻雜，會對Ce3離子的發(fā)光產(chǎn)生淬滅效應(yīng)。Ce：YAG晶體常規(guī)尺寸是多少？由于Ce離子分凝系數(shù)小，通常在提拉法生長Ce:YAG的后期往往會產(chǎn)生組分過冷而嚴(yán)重影響了Ce:YAG晶體的質(zhì)量。CeYAG晶體還用作陰極射線管的熒光體。山西白光LED用CeYAG晶體作用
閃爍晶體置于光電倍增管和準(zhǔn)直器之間，其作用是將熒光轉(zhuǎn)化為γ射線。黑龍江CeYAG晶體銷售商
Ce：YAG晶體的硬度能達(dá)到多少？深剖Ce；YAG晶體，隸屬于無機(jī)閃爍晶體。無機(jī)閃爍晶體發(fā)光中心的激發(fā)和發(fā)射過程包括從熱化電子-空穴對到發(fā)光中心的能量轉(zhuǎn)移和發(fā)光中心的激發(fā)和發(fā)射。電子空穴對的能量轉(zhuǎn)移效率取決于電子空穴相對發(fā)光中心的空間分布。如果電子空穴靠近發(fā)光中心，其能量轉(zhuǎn)移效率高；相反，能量傳遞效率低。這種情況下，電子和空穴往往被晶體中的雜質(zhì)或晶格缺陷俘獲，形成各種F-H色心對。同時，電子-空穴對在與晶格相互作用時也會產(chǎn)生自陷，比如離子閃爍晶體中經(jīng)常出現(xiàn)的Vk中心，這個Vk中心在本征離子閃爍晶體的發(fā)光機(jī)制中起著重要作用。黑龍江CeYAG晶體銷售商
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